4.10.1 Stacionární poruchová teorie
V této kapitole budeme důsledně používat braketovou symboliku.
Úvod
Při aplikaci stacionární poruchové metody předpokládáme, že operátor energie je možno rozložit na součet dvou členů
kde operátor tvoří v jistém smyslu velmi malý příspěvek (poruchu) k dominantnímu členu Můžeme tedy psát kde e je malé kladné reálné číslo. Proto o operátoru obvykle hovoříme jako o neporušeném hamiltoniánu a o operátoru jako o hamiltoniánu porušeném.
Umíme-li řešit neporušenou stacionární Schrödingerovu rovnici můžeme pomocí poruchové teorie najít i přibližné řešení rovnice a to ve tvaru poruchové řady v mocninách e.
Nedegenerované čistě diskrétní spektrum
Předpokládejme nejdříve, že neporušený hamiltonián systému má nedegenerované a čistě diskrétní spektrum. Platí tedy
n = 1,2,… ,
kde vlnové funkce tvoří bázi na stavovém prostoru systému. Pro vlastní energie a odpovídající vlastní vlnové funkce porušeného hamiltoniánu pak můžeme výše zmíněné poruchové řady psát ve tvaru
Vzhledem k technické náročnosti výpočtů se spokojíme
s přiblížením prvního řádu
kde a jsou vlastní energie a vlastní vlnová funkce neporušeného hamiltoniánu odpovídající kvantovému číslu n. Pro korekce prvního řádu pak po dosazení do původní rovnice získáme
kde
Podrobné odvození je možno najít zde.
Degenerované čistě diskrétní spektrum
Podobným, nicméně poněkud komplikovanějším postupem je možno najít i přibližné vyjádření vlastních energií a vlastních vlnových funkcí pro systémy s degenerovaným diskrétním spektrem.
Degenerované neporušené hladině En0, nabývané pro normalizované vlastní vlnové funkce odpovídají s přesností do prvního řádu vlastní energie porušeného hamiltoniánu, které jsou současně vlastními čísly matice
[1] SCHRÖDINGER, E. Annalen der Physik, 1926, Bd. 80, S. 437.