4.6.1 Hamiltonova funkce nabité částice ve vnějším
elektromagnetickém poli
Konstrukce klasické Hamiltonovy funkce je pro nabitou částici ve vnějším elektromagnetickém poli poměrně komplikovanou záležitostí, a to především proto, že síly na tuto částici působící závisejí nejen na její poloze, ale i na rychlosti. Výklad, který zde pro úplnost uvádíme, vyžaduje netriviální znalosti klasické mechaniky, které je možno nalézt ve specializovaných učebnicích [1]. Níže uvádíme jen shrnutí základních faktů.
Kanonická hybnost, zobecněný potenciál, klasická Hamiltonova funkce
Symbol parciální derivace na pravé straně uvedené definiční
rovnosti je zkratkou pro derivování podle jednotlivých složek rychlosti (pozn.)
Z uvedeného vztahu bezprostředně vyplývá, že v případě rychlostně nezávislých sil splývá zobecněný potenciál U s „řádným“ potenciálem splňujícím
Obvykle ji vyjadřujeme jako funkci kanonické hybnosti polohy a případně i času t. V potenciálových polích je totožná s celkovou energií částice.
Zobecněný potenciál pro nabitou částici ve vnějším
elektromagnetickém poli
Silové účinky elektromagnetického pole popsaného elektrickou
intenzitou a magnetickou
indukcí na částici nesoucí
elektrický náboj q a pohybující se
rychlostí jsou dány tzv. Lorentzovou
sílou
Symboly j a označují skalární a vektorový potenciál studovaného elektromagnetického pole, které splňují definiční vztahy
a
kde rot je vektorový operátor rotace.
Hamiltonova funkce nabité částice ve vnějším elektromagnetickém poli
Pro Lagrangeovu funkci nabité částice v elektromagnetickém poli můžeme psát
a podle definice máme tedy pro odpovídající kanonickou hybnost
Všimněme si, že kanonická hybnost není v tomto případě totožná s hybností jak ji obvykle chápeme.
Dosazením výše uvedených výrazů pro Lagrangeovu funkci a kanonickou hybnost do definičního vztahu pro Hamiltonovu funkci získáme po nezbytných úpravách, nepředpokládáme-li působení dalších vnějších polí,
[1] KVASNICA,
J. Teorie elektromagnetického pole.
1. vyd. Praha: Academia, 1985. 450 s. s. 211-214.