Do tepelně izolované nádoby s kapalinou vložme těleso, jehož teplota
je větší než teplota kapaliny. Předpokládejme, že látka, z níž je těleso
zhotoveno, chemicky nereaguje s kapalinou a že při tepelné výměně mezi
tělesem a kapalinou nenastává změna skupenství. Hmotnost teplejšího tělesa
označme , jeho
počáteční teplotu
a měrnou tepelnou kapacitu látky, z níž je těleso zhotoveno,
.
Kapalina má hmotnost
,
počáteční teplotu
,
, a měrnou tepelnou
kapacitou
. Tepelná
výměna bude probíhat tak dlouho, až nastane stav termodynamické rovnováhy,
při něm se teploty tělesa a kapaliny vyrovnají na výslednou teplotu
.
Ze zákona zachování energie vyplývá, že se úbytek vnitřní energie tělesa
rovná přírůstku vnitřní energie kapaliny; celková vnitřní energie soustavy
sestávající z tělesa a kapaliny v tepelně izolované nádobě se přitom nezmění.
Teplo
, které
odevzdá těleso, se tedy rovná teplu
,
které přijme kapalina v nádobě. Proto platí tzv. kalorimetrická rovnice
=
.
K experimentálnímu určení měrné tepelné kapacity se používají kalorimetry. Nejčastěji používaným kalorimetrem při školních pokusech je směšovací kalorimetr. Je-li třeba uvážit tepelnou kapacitu kalorimetru C při měření, je třeba psát kalorimetrickou rovnici v obecnějším tvaru
=
+
.
V případě fázových přechodů (tání ledu, vypařování vody, sublimace ledu) je třeba do kalorimetrické rovnice zahrnout také tepla těchto přechodů vhodným způsobem.