Kinematický popis kmitavého pohybu spočívá ve vyjádření okamžité polohy kmitajícího tělesa (jeho těžiště) jako funkce času.
![]() |
Z časového diagramu pružinového oscilátoru se zdá, že okamžitá výchylka se s časem mění podle funkce sinus. Přesnější odvození vztahu pro okamžitou výchylku jako funkci času najdeme srovnáním kmitavého pohybu s pohybem rovnoměrným po kružnici. Z následujícího obrázku je vidět, že kmitavému pohybu odpovídá průmět pohybu rovnoměrného po kružnici do svislé roviny.
Tato souvislost je také dobře vidět pomocí modelu Famulus
![]() |
Obr. 1: Souvislost kmitavého pohybu a rovnoměrného pohybu po kružnici. |
Pomocí tohoto srovnání lze odvodit vztah pro výchylku, rychlost a zrychlení kmitaváho pohybu. Získané vztahy jsou uvedeny v následující tabulce:
Veličina | Rovnice | Amplituda |
---|---|---|
výchylka | y = ym sin wt | ym |
rychlost | v = wymcos wt | vm = wym |
zrychlení | a = -w2ym sin wt = -w2y | am = w2ym |
Na dolních obrázcích je znázorněn časový průběh všech tří kinematických veličin: výchylky, rychlosti a zrychlení. Na levém obrázku mají pro jednoduchost všechny veličiny stejnou amplitudu (to odpovídá velikosti úhlové frekvence w = 1 rad.s-1). Všimněte si těchto skutečností:
![]() ![]() |
Obr. 2,3: Průběh kinematických veličin kmitavého pohybu. |